谁能解释一下里斯定理？
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解决时间 2021-04-13 11:40
- 提问者网友：且恨且铭记
- 2021-04-12 22:58
详细点。优其是子列各子列的子列那儿。
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- 五星知识达人网友：酒醒三更
- 2021-04-13 00:31
高维空间中低维点集的测度及低维点集上的积分理论。
20世纪初测度论的建立，使得人们对Rn中的子集关于n维勒贝格测度μn的行为有了很好的了解。大部分函数论由于勒贝格积分论而产生了巨大变化。但是在处理与Rn中低维点集有关的数学问题时遇到了困难。例如著名的普拉托问题，在二维曲面时尚可以结合共形变换和狄利克雷原理巧妙地应用勒贝格方法而解决。而在曲面的维数超出2时,这些经典的方法就失败了。几何测度论正是在这种背景下产生。它始于1914年C.卡拉西奥多里关于测度论的基础性工作，经过几十年的发展，熔合了来自分析、几何、代数拓扑中的许多技巧，产生了许多新的概念，成为数学研究的一个有力工具。
豪斯多夫测度与可求积集合 在卡拉西奥多里的工作出现以后的开始20～30年内，大部分的兴趣在于了解Rn中的子集关于m 维豪斯多夫测度, 积分几何测度等各类测度的行为。对于A嶅Rn,0≤k<∞,δ>0,定义A的k维豪斯多夫测度（简称hk测度）为
，
式中。hk测度是Rn中的一个博雷尔正则测度。又定义inf{k:hk(A)=0}为A的豪斯多夫维数,简称h 维数。当k=n时，hn(A)=μn(A)，n=0时h0(A)为A的元素个数。0和n中间每个数均可出现为Rn中某个子集的h 维数。例如康托尔集的h 维数为ln2/ln3。
设A的hk测度有限, 在k>0时,若存在Rk中某个有界子集到 A的李普希茨映射（即二点距离的增长比受到某个正常数控制的映射）,那就称A为k可求积集（k=0时为有限集，也称可求积集）。如果A除了一个hk测度为0的子集外,为可列个k可求积集合覆盖,就称A为(hk,k)可求积集。集合的可求积性质是一阶光滑流形的某种推广。事实上,A为(hk,k)可求积集合的充要条件是：除了一个hk测度为0的子集外,它可由Rn中可列个C1类k维子流形所覆盖。可求积集合的这种描述使得对于它的构造的研究，特别是它的射影性质的研究成为几何测度论的重要内容。在A不含有hk测度大于0的k可求积子集时,称A为纯粹(hk,k)不可求积集合。
设p:Rn→Rk为正交射影,即保持内积不变的线性映射。其共轭记为p*,它的全体记为(n,k),正交群O(n)=O(n,n)通过右乘可递地作用在(n, k)上。这个运算在(n,k)上诱导出惟一的不变测度θ*,使得空间(n,k)关于θ*的全测度等于1，那么当A为(hk,k)可求积集合时，成立
式中。上式右边即为A的积分几何测度I，它先在A与n-k维仿射子空间p-1(y)的交集上积分，然后让p取遍所有正交射影。因此这个式子反应了 (hk，k)可求积集合的射影性质。这是求平面曲线长度的克罗夫顿方法的推广，也类似于柯西寻求凸体周界面积的方法。另一方面, 对于hk测度有限的任何博雷尔集B，总存在博雷尔子集C嶅B,使得，,且(B\C为纯粹(hk,k)不可求积。进一步,成立,当且仅当B为(hk,k)可求积。以上这些结果首先为A.S.贝斯尔科里奇对平面上的h1测度得到。1947年，H.费德雷尔证明了一般情形。
在几何测度论发展早期就知道，对于Rn中每个勒贝格可测集W以及Rn到Rk的李普希茨映射ƒ，有面积公式
，
式中Jkƒ(x)为ƒ的雅可比式。在ƒ为一一时，右边的积分就等于hk(ƒ(W)),因此对于n可求积集合,它的hn测度就等于微分几何中的 n维体积。利用映射在一点“近似可微”这个概念, 可以将这个公式推广到Rn中的(hk,k)可求积集合。但在ƒ(W )的h 维数小于n时，公式反映的信息很少。1957年，费德雷尔证明：对每个李普希茨映射,及每个μn可测集W 成立余面积公式：
。
面积公式与余面积公式分别应用于目标空间的维数至少为n与至多为n的情形。因此可将它们看成是对偶的公式，余面积公式也已被推广到(hk,k)可求积集合的情形。这些公式的研究使得人们了解到，关于可微映射的积分变换的本质上的假定在于对这个映射的雅可比式秩的限制。
密度 密度与近似切锥是描述一个测度局部行为的两个重要概念。对于拉东测度v，以α为心,r为半径的球关于v的测度与的比值，在r→0时的上极限与下极限分别称为测度v在α点的k维上密度与k维下密度。二者相等时就称为k维密度 k(v,α)。利用上密度可以定义集合的近似切锥，它何时成为向量空间与该集合的可求积性质和射影性质有着深刻的联系。利用密度定义的另一个重要概念是集合在一点的外法线。当集合有光滑边界时，这个概念非常直观，在一般情形相当复杂。
给定点集Q，如下定义新的测度у墯Q:集合G关于у墯Q 的测度у墯Q(G)=у(Q∩G)。集合A在一点b的外法线是如下确定的一个单位向量u=n(A，b),当Q1为过b点且以u为法向的超平面围成的半空间(x-b)·u>0时，,Q2为另一半空间(x-b)·u<0时,。这个概念只含有点集A关于μn的测度论行为，而不用预先知道A的拓扑结构,甚至边界的概念也未提到。这样可塑的概念使高斯-格林公式推广到相当一般的程度:设集合A嶅Rn,令,。如果对每个紧集,那么对Rn上有紧集的每个李普希茨一阶向量场ξ，成立
。
另一方面，若以BdryA记A的普通边界，那么在对Rn的每个紧集K，都有时,上述条件满足，从而推广的高斯-格林公式也成立。
整流 长期以来，人们就寻求着n维空间中“k维积分区域”的分析与拓扑的描述。这个概念应该保留微分流形的光滑性与整系数多面体链的组合性质所带来的好处，同时为满足变分的需要，这类区域应具有某种紧致性质。“整流”正是为这样的需要而产生。
设U 为Rn中的开集，以m(U)记紧支集落在U内的m 阶光滑微分形式全体。m(U)上的线性泛函称为m维流,其全体记为m(U)。流S ∈m(U)的支集sptS理解为U内的最小相对紧子集C, 使得对一切满足 sptφCU\C的 φ∈m(U ), 有S(φ)=0。流这个概念是由法国数学家G.-W.德·拉姆为研究霍奇理论而引入的。由于一个曲面决定于对定义在它上面的任意 m阶光滑微分形式的积分运算。因此m 维几何曲面可以分析地表示成一个流。特别地,由点α0,α1,…,αm生成的单纯形若落在U内,那么它也代表一个流。这种流的整系数线性组合，称为U中的一个整系数多面体链。如果一个流可以用整系数多面体链关于李普希茨映射的像来逼近，就称它为可求积流。利用边缘算子д可以构成新的流дS,定义为дS(φ)=S(dφ)。这里d为外微分运算，如果S与дS均为可求积流,就称S为整流。例如每个一维整流是总长度小于∞的有限多条单弧与可数条单闭弧的和。Rn 中的每个n维整流可表示成,其中e1,e2,…,en为Rn的切空间的标准基，A为使得推广的高斯-格林公式成立的勒贝格可测集。当1<m<n时，Rn中的m维整流是相当复杂的。但重要的是，由紧支集在同一有界集内且按某个范数有界的整流组成的集是紧的。正是这一点形成了变分学中新的几何方法。
如果流S可以表示成R+дT，R和T都是可求积流,就称S为整平坦链。利用边缘算子可以建立这类流的同调理论。它与局部李普希茨范畴内的、整系数的经典奇异同调论同构。但对于积分问题，相交理论等，这种链群明显地优于奇异链群。因为与奇异链不一样，一条平坦链与其分刈等同,这就简化了循环的构造,并得到较好的实系数上循环。不仅如此，还发现所谓的等周不等式不仅对经典的微分几何中某些特殊情形成立，而且对这种同调论有类似估计，这就将代数拓扑与测度论联系起来了。
可以用流的理论来研究普拉托问题，存在性定理表明极小曲面总是一个m维局部可求积流，即这样的流S∈m(U),对每个x∈U，总存在紧支集在U内的可求积流R，使x媂spt(S-R)。曲面的光滑性问题就是sptS的光滑性问题。若α∈sptS存在领域V嶅Rn,使V∩sptS为C2类m维子流形,就称α为正则点，否则就称奇点。由于几何测度论的发展,使高维普拉托问题取得重大进展。当m ≤6时极小曲面是光滑的,在m≥7时奇点集的h 维数不超过m-7。
类似于局部可求积流，可以定义局部整流，局部整平坦流。后者与流形上分析中的实解析子簇与复解析子簇有十分密切的关系。
弱可微函数 又称有界变差函数。Rn上光滑函数的可微性可以用这样的方法来刻画：对于Rn上有紧支集的李普希茨向量场ξ，成立
，但是右边的积分并不一定要求ƒ光滑,仅要求ƒ局部μn可积。因此ξ(x)的这个线性泛函可以看成 ƒ 的测度论意义下的弱微分，只要它满足里斯表示定理的有界性假定。这种ƒ 称作弱可微函数。开集上的弱可微函数全体记为BV(),则BV()按范数形成巴拿赫空间。弱可微函数曾在各种场合下出现，首先在勒贝格面积论，而后在偏微分方程论中，特别地，它是极小曲面的理论中的有力工具。
参考资料： 参考书目 H. Federer,Geometric Measure Theory,Springer-Verlag, Berlin, 1969.
20世纪初测度论的建立，使得人们对Rn中的子集关于n维勒贝格测度μn的行为有了很好的了解。大部分函数论由于勒贝格积分论而产生了巨大变化。但是在处理与Rn中低维点集有关的数学问题时遇到了困难。例如著名的普拉托问题，在二维曲面时尚可以结合共形变换和狄利克雷原理巧妙地应用勒贝格方法而解决。而在曲面的维数超出2时,这些经典的方法就失败了。几何测度论正是在这种背景下产生。它始于1914年C.卡拉西奥多里关于测度论的基础性工作，经过几十年的发展，熔合了来自分析、几何、代数拓扑中的许多技巧，产生了许多新的概念，成为数学研究的一个有力工具。
豪斯多夫测度与可求积集合 在卡拉西奥多里的工作出现以后的开始20～30年内，大部分的兴趣在于了解Rn中的子集关于m 维豪斯多夫测度, 积分几何测度等各类测度的行为。对于A嶅Rn,0≤k<∞,δ>0,定义A的k维豪斯多夫测度（简称hk测度）为
，
式中。hk测度是Rn中的一个博雷尔正则测度。又定义inf{k:hk(A)=0}为A的豪斯多夫维数,简称h 维数。当k=n时，hn(A)=μn(A)，n=0时h0(A)为A的元素个数。0和n中间每个数均可出现为Rn中某个子集的h 维数。例如康托尔集的h 维数为ln2/ln3。
设A的hk测度有限, 在k>0时,若存在Rk中某个有界子集到 A的李普希茨映射（即二点距离的增长比受到某个正常数控制的映射）,那就称A为k可求积集（k=0时为有限集，也称可求积集）。如果A除了一个hk测度为0的子集外,为可列个k可求积集合覆盖,就称A为(hk,k)可求积集。集合的可求积性质是一阶光滑流形的某种推广。事实上,A为(hk,k)可求积集合的充要条件是：除了一个hk测度为0的子集外,它可由Rn中可列个C1类k维子流形所覆盖。可求积集合的这种描述使得对于它的构造的研究，特别是它的射影性质的研究成为几何测度论的重要内容。在A不含有hk测度大于0的k可求积子集时,称A为纯粹(hk,k)不可求积集合。
设p:Rn→Rk为正交射影,即保持内积不变的线性映射。其共轭记为p*,它的全体记为(n,k),正交群O(n)=O(n,n)通过右乘可递地作用在(n, k)上。这个运算在(n,k)上诱导出惟一的不变测度θ*,使得空间(n,k)关于θ*的全测度等于1，那么当A为(hk,k)可求积集合时，成立
式中。上式右边即为A的积分几何测度I，它先在A与n-k维仿射子空间p-1(y)的交集上积分，然后让p取遍所有正交射影。因此这个式子反应了 (hk，k)可求积集合的射影性质。这是求平面曲线长度的克罗夫顿方法的推广，也类似于柯西寻求凸体周界面积的方法。另一方面, 对于hk测度有限的任何博雷尔集B，总存在博雷尔子集C嶅B,使得，,且(B\C为纯粹(hk,k)不可求积。进一步,成立,当且仅当B为(hk,k)可求积。以上这些结果首先为A.S.贝斯尔科里奇对平面上的h1测度得到。1947年，H.费德雷尔证明了一般情形。
在几何测度论发展早期就知道，对于Rn中每个勒贝格可测集W以及Rn到Rk的李普希茨映射ƒ，有面积公式
，
式中Jkƒ(x)为ƒ的雅可比式。在ƒ为一一时，右边的积分就等于hk(ƒ(W)),因此对于n可求积集合,它的hn测度就等于微分几何中的 n维体积。利用映射在一点“近似可微”这个概念, 可以将这个公式推广到Rn中的(hk,k)可求积集合。但在ƒ(W )的h 维数小于n时，公式反映的信息很少。1957年，费德雷尔证明：对每个李普希茨映射,及每个μn可测集W 成立余面积公式：
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面积公式与余面积公式分别应用于目标空间的维数至少为n与至多为n的情形。因此可将它们看成是对偶的公式，余面积公式也已被推广到(hk,k)可求积集合的情形。这些公式的研究使得人们了解到，关于可微映射的积分变换的本质上的假定在于对这个映射的雅可比式秩的限制。
密度 密度与近似切锥是描述一个测度局部行为的两个重要概念。对于拉东测度v，以α为心,r为半径的球关于v的测度与的比值，在r→0时的上极限与下极限分别称为测度v在α点的k维上密度与k维下密度。二者相等时就称为k维密度 k(v,α)。利用上密度可以定义集合的近似切锥，它何时成为向量空间与该集合的可求积性质和射影性质有着深刻的联系。利用密度定义的另一个重要概念是集合在一点的外法线。当集合有光滑边界时，这个概念非常直观，在一般情形相当复杂。
给定点集Q，如下定义新的测度у墯Q:集合G关于у墯Q 的测度у墯Q(G)=у(Q∩G)。集合A在一点b的外法线是如下确定的一个单位向量u=n(A，b),当Q1为过b点且以u为法向的超平面围成的半空间(x-b)·u>0时，,Q2为另一半空间(x-b)·u<0时,。这个概念只含有点集A关于μn的测度论行为，而不用预先知道A的拓扑结构,甚至边界的概念也未提到。这样可塑的概念使高斯-格林公式推广到相当一般的程度:设集合A嶅Rn,令,。如果对每个紧集,那么对Rn上有紧集的每个李普希茨一阶向量场ξ，成立
。
另一方面，若以BdryA记A的普通边界，那么在对Rn的每个紧集K，都有时,上述条件满足，从而推广的高斯-格林公式也成立。
整流 长期以来，人们就寻求着n维空间中“k维积分区域”的分析与拓扑的描述。这个概念应该保留微分流形的光滑性与整系数多面体链的组合性质所带来的好处，同时为满足变分的需要，这类区域应具有某种紧致性质。“整流”正是为这样的需要而产生。
设U 为Rn中的开集，以m(U)记紧支集落在U内的m 阶光滑微分形式全体。m(U)上的线性泛函称为m维流,其全体记为m(U)。流S ∈m(U)的支集sptS理解为U内的最小相对紧子集C, 使得对一切满足 sptφCU\C的 φ∈m(U ), 有S(φ)=0。流这个概念是由法国数学家G.-W.德·拉姆为研究霍奇理论而引入的。由于一个曲面决定于对定义在它上面的任意 m阶光滑微分形式的积分运算。因此m 维几何曲面可以分析地表示成一个流。特别地,由点α0,α1,…,αm生成的单纯形若落在U内,那么它也代表一个流。这种流的整系数线性组合，称为U中的一个整系数多面体链。如果一个流可以用整系数多面体链关于李普希茨映射的像来逼近，就称它为可求积流。利用边缘算子д可以构成新的流дS,定义为дS(φ)=S(dφ)。这里d为外微分运算，如果S与дS均为可求积流,就称S为整流。例如每个一维整流是总长度小于∞的有限多条单弧与可数条单闭弧的和。Rn 中的每个n维整流可表示成,其中e1,e2,…,en为Rn的切空间的标准基，A为使得推广的高斯-格林公式成立的勒贝格可测集。当1<m<n时，Rn中的m维整流是相当复杂的。但重要的是，由紧支集在同一有界集内且按某个范数有界的整流组成的集是紧的。正是这一点形成了变分学中新的几何方法。
如果流S可以表示成R+дT，R和T都是可求积流,就称S为整平坦链。利用边缘算子可以建立这类流的同调理论。它与局部李普希茨范畴内的、整系数的经典奇异同调论同构。但对于积分问题，相交理论等，这种链群明显地优于奇异链群。因为与奇异链不一样，一条平坦链与其分刈等同,这就简化了循环的构造,并得到较好的实系数上循环。不仅如此，还发现所谓的等周不等式不仅对经典的微分几何中某些特殊情形成立，而且对这种同调论有类似估计，这就将代数拓扑与测度论联系起来了。
可以用流的理论来研究普拉托问题，存在性定理表明极小曲面总是一个m维局部可求积流，即这样的流S∈m(U),对每个x∈U，总存在紧支集在U内的可求积流R，使x媂spt(S-R)。曲面的光滑性问题就是sptS的光滑性问题。若α∈sptS存在领域V嶅Rn,使V∩sptS为C2类m维子流形,就称α为正则点，否则就称奇点。由于几何测度论的发展,使高维普拉托问题取得重大进展。当m ≤6时极小曲面是光滑的,在m≥7时奇点集的h 维数不超过m-7。
类似于局部可求积流，可以定义局部整流，局部整平坦流。后者与流形上分析中的实解析子簇与复解析子簇有十分密切的关系。
弱可微函数 又称有界变差函数。Rn上光滑函数的可微性可以用这样的方法来刻画：对于Rn上有紧支集的李普希茨向量场ξ，成立
，但是右边的积分并不一定要求ƒ光滑,仅要求ƒ局部μn可积。因此ξ(x)的这个线性泛函可以看成 ƒ 的测度论意义下的弱微分，只要它满足里斯表示定理的有界性假定。这种ƒ 称作弱可微函数。开集上的弱可微函数全体记为BV(),则BV()按范数形成巴拿赫空间。弱可微函数曾在各种场合下出现，首先在勒贝格面积论，而后在偏微分方程论中，特别地，它是极小曲面的理论中的有力工具。
参考资料： 参考书目 H. Federer,Geometric Measure Theory,Springer-Verlag, Berlin, 1969.
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- 1楼网友：独钓一江月
- 2021-04-13 01:52
这个定理建立了希尔伯特空间与它的连续对偶空间的一个重要联系：如果底域是实数，两者是等距同构；如果域是复数，两者是等距反同构。如下所述，（反）同构是特别自然的。
设 H 是一个希尔伯特空间，令 H * 表示它的对偶空间，由从 H 到域 或 的所有连续线性泛函。如果 x 是 H 中一个元素，则函数 φx 定义为
是 H * 的一个元素，这里 表示希尔伯特空间的内积。里斯表示定理断言 H * 中任何元素都能惟一地写成这种形式。
定理：映射
是一个等距（反）同构，这就是说：
- Φ 是双射。
- x 的范数与 Φ(x) 的范数相等：。
- Φ 可加：Φ(x1 + x2) = Φ(x1) + Φ(x2)。
- 如果底域是 ，则 Φ(λx) = λΦ(x) 对所有实数 λ。
- 如果底域是 ，则 对所有复数 λ，这里 表示 λ 的复共轭。
Φ 的逆映射可以描述为： 给定 H * 中一个元素 φ，核 φ 的正交补是 H 的一维子空间。取那个子空间中一个非零元素 z，令 。则 Φ(x) = φ。
历史上，通常认为这个定理同时由里斯和弗雷歇（Fréchet）在1907年发现（见参考文献）。格雷（Gray）在评论从他认为是原型的里斯（1909）一文到里斯表示定理的发展时说：“给定运算 A[f]，可以构造有界变差函数 α(x)，使得无论连续函数f(x) 是什么，都有 ”
在量子力学的数学处理中，这个定理可以视为流行的狄拉克符号记法的根据。当定理成立时，每个右括号 右一个相应的左括号 ，对应是清楚的。但是存在拓扑向量空间，比如核空间（Nuclear space），里斯表示定理不成立，在这样的情形狄拉克符号变得不合适。
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